Campu magneticu (artìculu 'n calabbrisi)

Dehiniziuna

U campu magneticu esta nu campu vetturiala duva 'a horza magnetica ava 'nu stranu carattara direziunala: intra ogni puntu d'o spaziu, u modulu e 'a direziuna d'a horza dipendanu d'a direziuna e motu d'a particella. 'A horza horma sempa, intra ogni istanta, n'angulu rettu ccu' vettura velucità. U campu magneticu indica quindi 'a direziuna d'a horza magnetica 'nto u spaziu e 'a costanta de proporziunalità rispettu a la velucità.

'A calamizzaziuna de nu materiala avvena 'ppe a rotaziona d'e l'elettruni d'o materiala, e 'a direziuna d'o campu magneticu de n'elettruna rotanta esta ligata a chiddha d'e soi assi e rotaziuna indicatu d'a regula d'a manu destra. I vetturi 'ppe cui 'a direziuna 'ntro u spaziu 'on dipenda d'a regula d'a manu destra, sunnu ditti polari; mentre 'ppe i vetturi, 'a cui direziuna dipenda d'a regula d'a manu destra, s'usa u termina assiala.

U campu elettricu, a differenza d'o campu elettricu, è dittu campu a rotora assignatu ( sta dehiniziuna esta valida sulu ppe 'a megnetustatica ) e divergenza nuddha.

Linei d'o campu magneticu

Vistu ca i linei d'o u campu magneticu 'on si generanu d'e nuddhu e 'on hannu na hina (quindi 'ppe logica si chiudanu su iddhi stessi), si dicia ca nun diverganu mai, ca sunnu sempa a divergenza nuddha;

I linei d'o campu magneticu

$\overrightarrow{\mathrm{\nabla }}\cdot \overrightarrow{B}=0⟶$ 'a terza hormula 'e Maxwell

'ppe chissu motivu ci sunnu tri cunseguenzi:

1) vistu ca i linei d'o campu magneticu hannu nu motu circolara, se si pigghia na superficia chiusa, u flussu d'o campu magneticu ('nta magnetustatica) attraversu chiddha superficia esta nuddhu;

${\mathrm{\Phi }}_S({\overrightarrow{B}}_0)=\oint \mathrm{\nabla }\cdot \overrightarrow{B_0}\widehat{U_n}dArea=0$

2) siccomu u campu magneticu dipenda d'a traiettoria d'o spostamentu, u lavoru esta nuddhu e 'on si po parrara de potenziala $\mathrm{\Delta }V$ ;

$L=\underset{1}{\overset{2}{\int }}\overrightarrow{F}\cdot d\overrightarrow{s}=\underset{1}{\overset{2}{\int }}q\overrightarrow{v}\times \overrightarrow{B}\cdot d\overrightarrow{s}=q\underset{t_1}{\overset{t_2}{\int }}(\overrightarrow{v}\times \overrightarrow{B}\cdot \overrightarrow{v})dt=0$

( duva $\overrightarrow{F}=q\overrightarrow{v}\times \overrightarrow{B}$ esta 'a horza de Lorenz )

$L=E_{\mathrm{Cinfin}}-E_{\mathrm{Cininiz}}=0$

3) 'nta magnetustatica i correnti chi passanu attraversu 'na superficia chiusa sunnu cuncatinati;

${\oint }_C𝐁\cdot d𝐬={\mu }_0{I}_{\mathrm{conc}}⟶\overrightarrow{\mathrm{\nabla }}\times {\overrightarrow{B}}_0={\mu }_0{I}_{\mathrm{conc}}⟶$ teorema d' Ampere

duva 'a permeabilità magnetica 'ntro u vuotu ${\mu }_0=\frac{1}{{\epsilon }_0\cdot c_0^2}=4\pi \cdot 10^{-7}\mathrm{N}/{\mathrm{A}}^{\mathrm{2}}$ e

$\mathrm{\nabla }\times {\overrightarrow{B}}_0=rotore{\overrightarrow{B}}_0=(\frac{\partial B_0}{\partial x}+\frac{\partial B_0}{\partial y}+\frac{\partial B_0}{\partial z})$

Carculu d'o campu magneticu

• hilu rettilineu

Vistu ca ${\oint }_C𝐁\cdot d𝐬={\mu }_0{I}_{\mathrm{conc}}$ e ca ${\oint }_C𝐁\cdot d𝐬=|\overrightarrow{B}|2\pi r$ quindi

$|\overrightarrow{B}|2\pi r={\mu }_0{I}_{\mathrm{conc}}$ duva $|\overrightarrow{B}|=\frac{{\mu }_{0}I}{2\pi r}$

• spira quatrata

$|\overrightarrow{B}|=\frac{{\mu }_{0}I2\sqrt{2}}{\pi l}⟶$ 'mbecia $|{\overrightarrow{B}}_{\mathrm{centro}}|=\frac{{\mu }_{0}I}{l}$

• spira circulara

$|\overrightarrow{B}|=\frac{{\mu }_{0}I{r}^2}{2(x^2+r^2{)}^{3/2}}⟶$ 'mbecia $|{\overrightarrow{B}}_{\mathrm{centro}}|=\frac{{\mu }_{0}I}{2r}$

• spira sinusuidala

$|\overrightarrow{B}|=\frac{{\mu }_0{N}_{\mathrm{spire}}I}{l}$

Vuci currelati

• Campu elettricu;
• vettura;

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